Ergebnisse der Inneren Medizin und Kinderheilkunde: Einundzwanzigster Band

613 Pages·1922·51.13 MB·English

by  A. Czerny, H. Sahli, O. Heubner, L. Langstein (eds.)

ERGEBNISSE
DER INNEREN MEDIZIN
UND KINDERHEILKUNDE
HERAUSGEGEBEN VON
F. KRAUS· ERICH MEYER· O. MINKOWSKI· FR. MÜLLER
H. SAHLI· A. SCHITTENHE LlI
A. CZERNY· O. HEUBNER . L. I~ANGSTEIN
REDIGIERT VON
L. LANGSTEIN ERICH l\1EYER A. SCHITTENHELIU
BRRLTN GÖTTINGEN KIEL
EINUNDZW ANZIGSTER BAN D
MIT 46 ABBILDUNGEN IM TEXT
BERLIN
VERLAG VON JULIUS SPRINGER
1922
ISBN-13: 978-3-642-88763-5 e-ISBN-13: 978-3-642-90618-3
DOI: 10.1007/978-3-642-90618-3
Alle Rechte, insbesondere
das der übersetzung in fremde Sprachen,
vorbehalten.
Copyright 1922 by Julius Springer in Berlin.
Softcover reprint of the hardcover 1st edition 1922
Inhaltsverzeichnis.
Seite
I. Wöhlisch, Dr. med. et phil. Edgar, 25 Jahre Röntgenstrahlen-
forschung ....................... . 1
II. Schultze, Professor Dr. Friedrich, Die Migräne ....... . 47
III. van Oordt, Dr. M., über die Verwendbarkeit inländischer Klimate
an Stelle einiger Auslandsklimate . . . . . . . . . . . . . . 71
IV. Frank, Privatdozent Dr. Armando, Die Abdominaltuberkulose
des Kindes .................. .." .... 117
V. Gaisböck, Privatdozent Dr. Felix, Die Polyzythämie ..... 204
VI. Steiner, Professor Dr. Gabriel, Über den gegenwärtigen Stand
der Erforschung der multiplen Sklerose . . , . . . . . . 251
VII. Seyderhelm, Privatdozent Dr. Richard, Die Pathogenese der
perniziösen Anämie ,.,., .. ,.'......... 301
VIII. Cahn-Bronner, Dr. C. E., Die Behandlung der kruppösen ]>neu-
monie mit Chinin und Chininderivaten . . . . . 420
IX, Curschmann, Professor Dr. Hans, Das endokrine System bei
Neuro-, insbesondere bei Myoneuropathien ..... , .. , 467
X. Borchardt, Professor Dr. L., Allgemeine klinische Konstitutions-
lehre . . . . , . . . . . . . , . . . . . . . . . , . . . . 498
Autorenverzeichnis 568
Sachverzeichnis . . 581
Inhalt der Bände 1 bis 21 . 593
I. 25 Jahre Röntgenstrahlenforschllng.
Von
Edgar W(5hlisch -Kiel.
}fit 21 Abbildungen.
Literatur.
1. Barkla, Ch. G., Jahrb. d. Radioaktivität u. Elektronik. 5. 1908. 246. 7. 1. 1910.
(Zusammenfassende Darstellungen der Barklaschen Arbeiten.)
2. Bohr, N., Phil. Mag. 26, 1. 476. 1913.
3. Bragg, W. L., Jahrb. d. Radioaktivität u. Elektronik. 11. 346. 1914.
4. Bragg, W. H., und W. L. Bragg, Proc. of the roy. soc. of London. A. 88. 428.
1913.
5. Chadwick, Phil. Mag. 1920. Dezemberheft.
6. Dcbyc und Scherrer, Phys. ZeitschI'. 19.474. 1918.
7. Dorn, E., Abh. d. Naturf. Ges. Halle. 22. 39. 1900.
8. Fricdrich, W., P. Knipping und M. v. La\le, Münch. Bel'. 1912. 303.
9. Haga, H., und C. H. Wind, Wied. Ann. 68.884. 1899. Ann. d. Phys. 10. 305. 1903.
10. Kossel, W., Ann. d. Phys. 49. 229. 1916.
11. Laue, M. V., Jahrb. d. Radioaktivität u. Elektronik. 11. 308. 1914.
12. Marx, E., Ann. d. Phys. 35. 397. 1911.
13. Moseley, H. G. J., The High Frequency Spectra of the Elements. Phil. Mag. 26.
1024. 1913; 27. 703. 1914.
14. Plank, M., Vorlesungen über die Theorie der Wärmestrahlung_ Leipzig 1913.
15. Röntgen, W. C., Wied. Ann. 64. 1, 12, 18. 1898.
16. Siegbahn, M., Jahrb. d. Radioaktivität u. Elektronik. 13. 296. 1916.
17. Stokes, G. G., Proc. Cambr. soc. 9. 215. 1896.
18. Thomson, I. I., The Corpuscular Thcory of Matter. London 1907.
19. Waltcr, P., und R. Pohl, Ann. d. Phys. 25. 715. 1908; 29. 331. 1909.
20. Wiechcrt, E., Wied. Ann. 59. 283. 1896.
Zum weiteren Studium besonders empfehlenswert:
Born, M., Der Aufbau der Materie. Bcrlin 1920.
Graetz, L., Die Atomthcoric in ihrer neuesten Entwicklung. Stuttgart 1920.
Kossel, W., Valenzkräfte und Röntgenspektren. Berlin 1921.
Reiche, F., Die Quantentheorie, ihr Ursprung und ihre Entwicklung. Berlin 1921.
Stark, 1., Prinzipien der Atomdynamik II. Die elementare Strahlung. Leipzig 1911.
Sommerfeld, A., Atombau und Spektmllinien. Braunschweig 1921.
Ergebnisse d. irlfl. i\Ied. XXI.
2 Edgar Wöhlisch:
Erster Teil.
Die Natur der Röntgenstrablen.
Die in das Ende des Jahres 1895 fallende Entdeckung der Röntgenstrahlen
basiert auf den Arbeiten Lenards über den Durchgang von Kathodenstrahlen
durch Materie. Wegen der vielfachen Bedeutsamkeit dieser Arbeiten für unser
Thema wollen wir diesen Versuchen gleich zu Beginn eine kurze Besprechung
widmen.
Schickt man durch eine stark evakuierte Röhre einen hochgespannten
elektrischen Strom, wie ihn etwa ein Funkeninduktor liefert, so geht vom
negativen Pol der Röhre, der Kathode, eine besondere Art von Strahlung aus,
die sog. Kathodenstrahlen. Wie wir heute wissen, bestehen diese aus negativ-
elektrisch geladenen Teilchen, die von der ebenfalls negativ-elektrisch geladenen
Kathode - da ja gleichnamige Elektrizitäten sich abstoßen - mit mehr oder
nrinder großer Geschwindigkeit je nach der an die Röhre angelegten elektri-
schen Sparmung fortgeschleudert werden. Die heutige Auffassung er-
blickt in dem Kathodenstrahlteilchen, dem Elektron, den eigent-
lichen Träger der Elektrizität; das Elektron stellt also die von der
Natur gelieferte Einheit der elektrischen Ladung dar, das sog.
elektrische Elementarquantum. In Leitern bewegte Elektronen sind das,
was man als elektrischen Strom bezeichnet. Die Elektrizität ist also, wie man
heute weiß, ebenso wie die Materie atomistisch konstituiert. Das Elektron
besitzt eine wenn auch nur äußerst kleine Masse. Diese ist bekannt: sie be-
trägt etwa den 2000. Teil der Masse des leichtesten aller Atome, des Wasser-
stoffatoms.
Bewegte Masse repräsentiert, kinetische Energie. Genau wie ein Geschoß
ist das bewegte Elektron vermöge seiner kinetischen Energie befähigt, in Hinder-
nisse, die sich ihm auf seiner Bahn in den Weg stellen, einzudringen oder sie
zu durchschlagen. Dies zeigte Lenard, der in der Wand der Kathodenstrahlen-
röhre, in der Bahn der Elektronen ein äußerst dünnes (0,003 mm) Aluminium-
fenster anbrachte. Die Elektronen ließen sich hinter diesem Fenster außerhalb
der Röhre in der Luft nachwösen.
Röntgen machte nun die Entdeckung, daß von einer derartigen Röhre
eine weitere Art von Strahlung ausgeht, der ebenfalls die Eigenschaft zukommt,
Materie zu durchdringen, jedoch in weit stärkerem Maße als den Kathoden-
strahlen. Er beobachtete nämlich, daß ein Bariumplatinzyanürschirm jedesmal
aufleuchtete, wenn die Kathodenstrahhöhre in Tätigkeit war, merk",ürdiger-
weise auch dann, wenn sich Ein undurchsichtiges Hindernis zwischen Röhre
und Schirm befand. Röntgen ging dieser Beobachtung nach und untersuchte
die neue Strahlung so gründlich, daß in den der Entdeckung folgenden fünf
Jahren von anderer Seite nichts Wesentliches hinzu entdeckt wurde.
Als Ausgangsort der Strahlung wurde die Stelle der Röhrenwand ermittelt,
welche von den Kathodenstrahlen getroffen wurde. Aber nicht nur Glas, jeder
Körper, auf den Kathodenstrahlen fallen, wird zur Quelle von Röntgenstrahlen.
Die erste Röntgenröhre hat im Laufe der Zeit verschiedenerlei Wandlungen
durchgemacht, bis sie der heutige betriebsfähige Apparat wmde. Sehen wir
')
25 .Jahre Röntgenstrahlenforschung. .>
von allem für das Verständnis der Röntgenstrahlen überflüssigen Beiwerk ab ,
so ist eine Röntgenröhre im Prinzip folgendermaßen konstruiert (Abb.l):
K ist die Kathode, welche hohlkugelförmige Gestalt hat. Die senkrecht
zur Kathodenoberfläche austretenden Kathodenstrahlen treffen sich wegen
der hohlkugelförmigen Gestalt in einem Brennpunkt. Sie gelangen aber nicht
mehr auf die Glaswand, wie in den ersten Röhren, sondern in dem Brennpunkt
der Kathodenstrahlen steht die ebene Oberfläche Eines Metallldotzes, der sog.
Antikathode Ant, von der also die Röntgen-
strahlen ausgehen. Als Antikathodenmaterial bE-
vorzugt man Metalle von möglichst hohem Atom-
gewicht und von möglichst hohem Schmelzpunkt,
wie Platin oder Wolfram , da durch das Auftreffen
der Kathodenstrahlen die Antikathode stark erhitzt
wird, ja sogar in helle Glut geraten kann. Außer-
dem aber senden, wie wir sehen werden, Elemente
hohenAtomgewichtes eine besonders wirksame Strah-
1ung aus. Durch die hohllmgelförmige Gestalt der
Kathode erreicht man es, daß die Röntgenstrahlung Abb. I .
von einer möglichst punktförmigen Quelle aus-
geht, was zur Erzielung scharfer Bilder unerläßlich ist.
Bevor wir auf die Haupteigenschaften der Röntgenstrahle}l zu Hprechen
kommen nur noch kurz ein paar Worte über die Ükonomie einer Riintgen-
rühre. Jede Strahlung, also auch die Röntgenstrahlung, repräsentiert Energie 1).
Zunächst die Frage: Welcher Betrag der Kathodenstrahlenenergie erscheint
in Form von Röntgenstrahlen wieder ~ Die hierüber angestellten Versuche
haben ergeben, daß nur ca. 1- 2%0 der Kathodenstrahlenenergie als Röntgen-
strahlung hinausgeht, während der Rest jen nicht weiter nutzbare Wärme ver-
wandelt wird. Von der gesamten durch die Röhre gehenden Stromenergie
werden dagegen nur 0,2%0 in Röntgenstrahlen umgewandelt. Da endlich der
durch die Röhre gehende Strom nur einen Bruchteil des zum Betriebe des
Induktors gebrauchten Stromes ausmacht, so sehen wir, daß wir in der Rön tgen-
röhre ein äußerst unökonomisch arbeitendes Instrument vor uns
haben, das nur einen verschwindend kleinen Bruchteil der aufgewandten Energie
in die gewünschte Strahlungsform umwandelt.
Wie groß ist denn nun die Energiemenge, die eine Röntgenröhre pro Sekunde
ausstrahlt? Dies hängt natürlich ab von der Leistungsfähigkeit des Apparates.
Bei einem mittleren Röntgenapparat, der mit 4,15 Ampere primärer Strom-
stärke und llO Volt Spannung mit ca. 100 Unterbrechungen pro Sekunde
arbeitet, strahlt die Röhre in dieser Zeit ungefähr 0,016 Gramm-Kalorien als
Röntgenstrahlung aus.
Wir gehen nunmehr über zur eigentlichen Phänomenologie der Röntgen-
strahlung. Da wir im folgenden bei der Besprechung der Eigenschaften der
Röntgenstrahlen stets die Frage in den Vordergrund stellen wollen, was uns
die jeweils betrachtete Eigentümlichkeit der Strahlung über ihre Natur auszu-
sagen vermöge, so seien vorerst die Möglichkeiten erwähnt, welche der Physiker
in Betracht zu ziehen hatte.
1) Energie ist Itd,c h einer Definition W. OstwaIds alles, was aus Arbeit entsteht und
in Arbeit verwandelt werden kann.
1*
4 Edgar Wöhlisch:
Die eine - und diese hatte von vornherein die größere Wahrscheinlichkeit
für sich - war die, daß die Röntgenstrahlung eine wellenförmig sich aus-
breitende Schwingung darstelle. Speziell konnte man daran denken, daß es
sich ebenso wie beim Licht um einen elektromagnetischen Schwingungsvorgang
handle. Die zweite Möglichkeit war die, daß die Röntgenstrahlen als eine neue
Art Korpuskularstrahlung zu betrachten seien, d. h. daß sie aus gradlinig
fortgeschleuderten Teilchen irgendw elcher Art - elektrisch geladenen oder un-
geladencn - beständen. Sie wären damit ein Analogon etwa zu den Kathoden-
strahlen oder den positiv geladenen Kanalstrahlen geworden.
Die wichtigste Eigenschaft der Röntgenstrahlen ist ihre Fähigkeit, undurch-
sichtige Körper zu durchdringen. Selbstverständlich sind verschiedene Mate-
rialien für Röntgenstrahlen verschieden stark durchlässig, sie haben verschiedenes
Absorptionsvermögen. Das Absorptionsvermögen der Substanzen für Röntgen-
strahlen befolgt nun ein Gesetz von höchst bemerkenswerter Einfachheit lmd
Eigentümlichkeit. Es steigt nämlich das Absorptionsvermögen ele-
mentarer Substanzen mit dem Atomgewicht des betreffenden
Elementes oder, wenn wir genauer sein wollen, mit seiner "Ordnungs-
zahl" an, und zwar ist es etwa der vierten Potenz dieser Zahl proportional.
Als Ordnungszahl bezeichnen wir die Zahl, welche uns die Stelle des Elementes
im periodischen System bei fortlaufender Numerierung angibt. Mit wenigen
Ausnahmen ist die Reihenfolge der Ordnungszahlen dieselbe wie die der Atom-
gewichte. (Näheres hierüber siehe im H. Teile der Arbeit.) Deshalb markiert
sich bei der Durchleuchtung des Körpers am stärksten der Ca-haltige Knochen,
denn das Ca mit der Ordnungszahl 20 übertrifft weit die Absorptionen der
anderen Elemente des Körpers, deren Ordnungszahlen sämtlich wesentlich
kleiner sind:
H (1)
C (6)
N (7)
°( 8)
Zur Herstellung von Kontrastbrei für Durchleuchtungen des Magendaym-
kanals nimmt man deshalb Substanzen, die Elemente höherer Ordnungszahl
enthalten, wie Barium Ba (56), oder Wismut Bi (83).
Die Absorption einer chemischen Verbindung setzt sich in einfachster Weise
aus den Absorptionen ihrer Atome additiv zusammen. Eine Verbindung ver-
hält sich also ganz so, wie ein die gleiche Anzahl und Art der Atome in dem-
selben Raume enthaltendes physikalisches Gemenge, d. h.: die Absorption
eines Atoms für Röntgenstrahlen ist unabhängig davon, ob das Atom elementar
oder in chemischer Verbindung vorliegt. Schon hier verrät sich uns eine für
die moderne Atomphysik höchst wichtige Eigentümlichkeit der Röntgen-
strahlung : nämlich die enge Verlmüpfung der Röntgenstrahlen mit jenem
Teil der Eigenschaften des Atoms, welche durch das Eingehen einer chemi-
schen Bindung an andere Atome keine Beeinflussung erfährt. Fast alle anderen
Eigenschaften, z. B. die Raumerfüllung, die Farbe, die chemischen Eigen-
schaften usw. erfahren durch das Eingehen eines Atoms in eine Verbindung
eine mehr oder minder starke Beeinflussung. Man denke nur daran, daß z. B.
die aus den beiden Gasen Fluor und Wasserstoff entstehende Verbindung,
25 Jahre Röntgenstrahlenforschung. 5
der Fluorwasserstoff oder die Flußsäure, eine Flüssigkeit darstellt, deren Eigen-
schaften mit denen der Bestandteile keinerlei Ähnlichkeiten aufweist. Die
Röntgenstrahlen stehen in dieser Beziehung im strikten Gegensatz zum Ver-
halten des gewöhnlichen Lichtes. Die Absorption des Lichtes in Verbindungen
ist nämlich keineswegs eine additive Eigenschaft, wie dies besonders das ein-
gehende Studium dieser Verhältnisse bei den organischen Verbindungen gezeigt
hat. Es ist also nicht möglich, die Lichtabsorption einer organischen Verbin-
dung, deren Bruttoformel uns bekannt ist, etwa aus den irgendwie ermittelten
"Atomabsorptionen" durch Addition vorauszuberechnen, wie wir dies für die
Röntgenstrahlen ohne weiteres können. Die Lichtabsorption ist vielmehr eine
exquisit "konstitutive" Eigenschaft, d. h. eine solche, die abhängig ist nicht
nur von Zahl und Art der Atome, sondern auch von der Art und Weise ihrer
Verlmüpfung im Molekül, oder von dessen Konstitution.
Es ist sehr bemerkenswert, daß sich unter verschiedenen Bedingungen
verschiedene Arten von Röntgenstrahlen erzeugen lassen, die sich
durch ihre Durchdringungsfähigkeit oder die dazu umgekehrt pro-
portionale Absorptionsfähigkeit voneinander unterscheiden. Wir sprechen
ja bekanntlich von der "Härte" einer Röntgenstrahlung und bezeichnen als
harte Strahlen die stark durchdringenden, als weiche die leichter absorbier-
baren Strahlen. Die Härte einer Röntgenstrahlung hängt sehr wesentlich ab
von der Stromspannung, mit der man die Röhre betreibt, und zwar nimmt
sie mit steigender Spannung zu. Ein Schluß auf die Natur der Röntgenstrahlen
läßt sich hieraus nicht ziehen: sowohl vom Licht, dessen wir ja auch verschie-
dene Sorten, die Farben, kennen, sowie von den Korpuskularstrahlen ist be-
kannt, daß die Absorbierbarkeit verschieden sein kann. Für Licht ist das
Absorptionsvermögen abhängig von der Wellenlänge (der Farbe), bei den
Korpuskularstrahlen von der Geschwindigkeit der Teilchen.
Als Maß für die Härte einer Strahlung hat man die Absorption derselben
durch eine bestimmte Schichtdicke einer bestimmten Standartsubstanz ge-
wählt. Aus weiter unten näher zu erörternden Gründen nimmt man hierzu
ein Metall von möglichst niedrigem Atomgewicht (Ordnungszahl), das Alu-
minium.
Schon Röntgen konnte nachweisen, daß die von einer Röhre ausgehende
Strahlung keineswegs homogen ist. Das heißt: sie entspricht keinem ganz
bestimmten Härtegrad, sondern stellt ein Gemisch von Strahlen verschiedener
Härte vor. Dies wurde daraus gefolgert, daß der Absorptionskoeffizient
eines Materials für Röntgenstrahlen an dickeren Schichten ge-
messen kleinere Werte ergibt als an dünneren, während für eine
homogene Strahlung ein konstanter Wert· zu erwarten ist.
Zu dem Schluß auf die zusammengesetzte Natur der Röntgenstrahlung aus dem Ver-
halten des Absorptionskoeffizienten gelangt man auf folgendem Wege: Der Absorptions-
koeffizient ist in der Strahlungslehre eine Größe 1), die das Absorptionsvermögen einer
1) Der Absorptionskoeffizient ist die Größe a in der dem Röntgenfachmann bekannten
Absorptionsgleichung
in welcher Ja die einfallende Strahlungsintensität, J die nach Passieren der Schichtdicke d
des absorbierenden Materials noch vorhandene Intensitat bedeutet. e ist die Basis der
natürlichen Logarithmen.
6 f<~dgar Wöhlifeh:
bestimmten Substanz für eine bestimmte Strahlenart, d. h. z. B. für eine Liehtfarbe ganz
bestimmter \Vellenlänge, charakterisiert, und zwar derart, daß einem größeren Absorp-
tionskoeffizienten ein größeres Absorptionsvermögen entsplieht. Der Absorptionskoeffi-
zient eines Materials für eine bestimmte Strahlenart ist also eine Materialkonstante, die
zufolge ihrer Definition nicht abhängt von der Dicke der absol'bierend8n Schicht. Es ist
also ganz gl8ichgültig, ob ich den Absorptionskoeffizienten an eÜ18f Schicht von 1 cm oder
]0 em Dicke bestimme, vorausgesetzt, daß ich mLr mit 8iner homow'ncn Strahlung von
gall7; bestimmter Absorbicrbarkeit arbeite.
Verschiedene Strahlen arten sind verschieden stark absorbierbal', haben also auch ver-
schiedene Absorptionskoeffizienten. Der Absorptionskoeffizient ist nicht zu verwechseln
mit der Gesamtabsorption. Diese ist natürlich für eine dickere Nchicht stärker als für
eine dünnere.
Was ergibt sich nun, wenn ich den Absol'ptionskocffizienten eines Materials für ein
Gemisch von Strahlen verschiedener Absorbierbarkeit bestimme? Iuh erhalte dann natürlich
einen Mittelwert aus den einr.elnen Absorptionskoeffizientcn der yersehiedenen Strahlen-
arten. Das Strahlengemisch hat nun beim Durchlaufen der absorbierenden Schicht nicht
überall die gleiche Zusammensetzung: Da ja die stärker absorbierbaren Strahlen schon
von einer düllneJ'('n Schicht absorbiert werden, so wird mit zunehmender Tiefe der Anteil
der weniger stark absorbierbarcn Strahlen mit ihren kleineren Absorptionskocffüdenten
in dem Strahlengemiseh immer mehl' überwiegen. ],'ür die tieferen 8chiehten würde man
also kleinere Absorptionskoeffizienten finden als für die oberflächlicher gelegenen, und
daher muß auch der an der ganzen Schicht bestimmte Koeffizient immer kleinere Werte
annehmen, je größer man die Dieke der absorbierenden Schicht wählt. Dieses fand sich
nml gerade bei den Röntgenstrahlen und nötigte also zu der AuffasSll\1g, daß die von einer
IWhre ausgehende Strahlung inhomogener Natur sei.
Umgekehrt wird man aus einem Konstantbleiben des Absorptiollskoeffizienten auf
eine Homogenität der Strahlung schließen müssen. Da auch diese für die gesamte IWntgen-
physik äußerst wichtige Erscheinung nachgewiesen ist, wie wir im folgenden sehen werden,
so sind wir hier auf die Bedeutung des AbsorptioIlRl«wffi7,i8nten ziemlieh ausführlich ein-
gegangen.
Die Absorption der Röntgenstrahlen geht Halld in Hand mit
der Erscheinung des Auftretens der sogenannten 8ekundärstrahlung.
Der durchstrahlte Körper sendet nämlich nach allen Seiten hin eine neue Röntgen-
strahlung aus, deren Energie er der primären Strahlung entnimmt, und welche
die gleiche Härte aufweist wie diese. Es findet gewissermaßen eine Zerstreuung
der primären Strahlung statt, weshalb diese Sekundärstrahlung auch als Streu-
str ahl ung bezeichnet wird. Auf eine z~weit.e Art sekundärer Röntgenstrah-
lung, die "Eigenstrahlung", wird erst weiter unten eingegangen werden. Die
Erscheinung der Zerstreuung beim Durchgang durch lVIaterie findet sieh sowohl
beim Licht wie bei den Korpuskularstrahlen: das Licht wird beim Durchgang
durch ein trübes lVIedium zerstreut (Diffusion des Lichtes), ebenso erleiden
die Kathodenstrahlen bei dem Lenardschen Bensterversuch eine Zerstreuung.
Von positiven Charakteristika der Röntgenstrahlen erwähne ich hier weiter
die allgemein bekannte Eigenschaft, die photographische Platte zu beeinflussen,
sowie die Fähigkeit, Fluoreszenz zu erregen, die ja zu ihrer Entdeekung mittels
des Bariumplatinzyanürsehirmes geführt hat. Die Eigensehaften, für das Auge
unsichtbar zu sein, aber trotzdem die photographische Platte zu schwärzen
und Fluoreszenz zu erregen, teilen die Röntgenstrahlen mit dem ultravioletten
Licht: auch dieses hat bekanntlich hohe chemische und damit photographische
Wirksamkeit. Erst durch die photographische Platte ist uns ja die Kenntnis
des ultraviolettE'll Teiles des Spektrums vermittelt worden. Auch ohne photo-
graphische Platte kann man dem Auge dig Existenz der ultravioletten Strahlen
durch ihre Fluoreszenz erregende 'Virkung sichtbar macher!.
25 Jahre RöntgenstrahJenfoJ'schllng. 7
Eine sehr bekannte Eigenschaft der Röntgenstrahlen ist ihre Fähigkeit,
ein Gas, z; B. die Luft, zu ionisieren, d. h. leitfähig für Elektrizität zu machen,
durch Bildung elektrisch geladener, den Elektrizitätstransport besorgender
Ionen aus den neutralen Molekülen. Läßt man z. B. auf den Konduktor eines
elektrisch geladenen und gut isolierten Elektroskops, dessen Goldblättchen
durch ihre Divergenz die Ladung anzeigen, Röntgenstrahlen auffallen , so sinken
die Blättchen alsbald zusammen , da die Elektrizitfi,t durch die leitend gewordene
Luft von dem Konduktor entweicht.
Ich bespreche nunmehr genauer einige Versuche, die zwei sehr wichtige
w"gative Charakteristika der Röntgenstrahlen ergeben haben, durch welche
sieh unsere Strahlung von den elektrisch geladenen Korpuskularstrahlen funda.'~
mental unterscheidet.
Die Riintgenstrahlen zeigen nämlich l,einerlei Ablenkbarkeit im elektrischeu
oder magnetischen Fehl. Die Versuchsanordnung zum Nachweis der elekhi-
sehen AblE'nJ,barkeit von Kathodenstrahlen gebe ich hier wieder (Abb. 2) .
+A ~
-~lfFHj~
1 B
+
Abb. 2. Kathod nstrah len i m C'lek tJ·j ehen Fclo('.
Die Röhre stellt eine sog. Braunsche Kathodenstrahlenröhre dar, in welcher
zwEi Metallplatten C und B angebracht sind, die man an die Pole einer elektri-
schen Batterie anschließen kann, so daß sich die eine Platte positiv , die andere
negativ auflädt. Die beiden Platten bilden also einen sog. elektrischen Konden-
sator. In dem Raume zwischen den beiden Platten (in welchem , wohlgemerkt,
kein Strom fließt) besteht infolge der Ladungen ein
elektrischer Spannungszustand, ein "elektrisches
Feld". Das heißt, auf ein elektrisch geladenes Teil-
chen, das man zwischen die Platten bringt, wirkt.
eine elektrische Kraft, welche das Teilchen zu be-
schleunigen sucht, da dieses ja von der einen PlattE'
angezogen, von der anderen abgestoßen wird. Die
Richtung der elektrischen Kraft., die man , wie in
Abb. 3 durch Kraftlinien versinnbildlichen kann , wirkt Abb. :3.
also stets von dem einen Pol zum anderen hin.
Läßt man von der Kathode K durch die beiden BlE'llden S und SI bei
ungeladenen Kondensatorplatten ein Kathodenstrahlbündel hindurchtreten, so
erzeugt dieses auf einem Fluoreszenzschirm am Ende der Röhre bei Meinen
blauen Fleck. Lädt man nun den Kondensator in dem in der Figur gezeichneten
Sinne auf, so erfahren die elektrisch geladenen Kathodenstrahlteilchen im
elektrischEn Felde eine von C nach B gerichtete Beschleunigung, welche eine
Änderung der Bahnrichtung beWirkt. , so daß dE'r Fluoreszenzfleck nunmehr
bei MI sichtbar wird.
In ähnlicher Versllchsanordnung J,-a11l1 man f ine Ablenkung dE'r Kat.hoden-
strahl(·n auch durch ein magnE't.isches FE'ld bewirkfn: Ganz analog zum