Physik und Chemie der Grenzflächen: Zweiter Band: Die Phänomene im Besonderen

364 Pages·1959·5.93 MB·German

by  K. L. Wolf (auth.)

PHYSIK CHEMIE
UND
DER GRENZFLÄCHEN
VON
K.L.WOLF
ZWEITER BAND
DIE PHÄNOMENE IM BESONDEREN
MIT 180 ABBILDUNGEN
SPRINGER-VERLAG
BERLIN . GOTTINGEN· HEIDELBERG
1959
ISBN-13: 978-3-642-87843-5 e-ISBN-13: 978-3-642-87842-8
DOI: 10.1007/978-3-642-87842-8
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© by Spriuger-Verlag OHG. Berlin . Göttingen . HeideJberg 1959
Softcover reprint of the hardcover 1st edition 1959
Die Wiedergabe von Gebrauchsuamen, Handelsnamen, Warenbezeichnungen usw. in
diesem Werk berechtigt auch ohne besondere Kennzeichnung nicht zu der Annahme,
daß solche Namen im Sinn der Warenzeichen- und Markenschntz-Gesetzgebung
als frei zu betrachteu wären uud daher von jedermann benutzt werden dürften
Vorwort
Die der Behandlung der allgemeinen Phänomene in Band I folgende
Darstellung der besonderen Phänomene an Grenzflächen mußte, sollte
sie nicht zu einer Summierung von Einzelerscheinungen entarten, stärker
auswählen als diejenige des ersten Bandes. Dabei konnte in der Ver
teilung der Gewichte die derzeitige praktische Bedeutung einzelner
Gebiete keine Rolle spielen. Dieser mag in einem geplanten dritten, den
Anwendungen gewidmeten Band in etwas höherem Maße Rechnung
getragen werden. Ebendort mögen auch die elektro kinetischen Erschei
nungen und Fragen der Reibungs- und Kontaktelektrizität stärker
hervortreten. Die Erscheinungen des Kristallwachstums und der Epitaxie
wurden nur soweit erörtert. wie das im Zusammenhang erforderlich
erschien; eine eingehendere Darstellung hätte hier zu weit in Fragen der
Mineralogie vorstoßen müssen. Demgegenüber wurde der lange über
Gebühr vernachlässigten Frage der Gestalt flüssiger Körper, die durch
eigene Beobachtungen gefördert werden konnte, bewußt ein breiterer
Umfang eingeräumt.
Beim Zeichnen der Abbildungen, bei den Korrekturen und bei der
Herstellung des Registers halfen mir wieder Dr. E. BrscHoFF, Dipl.-Biol.
R. KURTz, stud. P. J. SELL und stud. O. DRIEDGER.
Ihnen sowie dem Verlag, der der Herstellung der zum Teil recht
schwierigen Abbildungen eine über das Normale hinausgehende Sorg
falt angedeihen ließ, gilt mein Dank. Eine große Anzahl zur Ergänzung
und Überprüfung erforderlicher Versuche und Beobachtungen konnten
dank der Unterstützung durch die Deutsche Forschungsgemeinschaft
und durch den Fonds für Chemie ausgeführt werden.
Marienthai (Nordpfalz), im Januar 1959
Laboratorium für Physik und Chemie
der Grenzflächen K. L. Wolf
Inhaltsverzeichnis
Seite
A. Gestalt und Überformung 1
§ 1. Seifenblasenartige . 1
§ 2. Über die Gestalt flüssiger Körper 22
§ 3. überformung im Schwerefeld. 41
§ 4. Gerüstlamellen 54
B. Oberflächenfilme . . 82
§ 5. Oberflächenfilm und Oberflächendruck 82
§ 6. Gasanaloge Oberflächenfilme . 91
§ 7. Kondensierte Filme . . . . . 103
§ 8. Polymorphie . . . . . . . . 112
§ 9. Mischungen und Lösungen im Filmzustand 123
§ 10. Das Filmpotential. 132
§ 11. Die Viscosität 140
§ 12. Aufbaufilme . . . 143
C. Anreicherung in Grenzflächen 148
§ 13. Oberflächenspannung und Oberflächenkonzentration. 148
§ 14. Analogie zum unlöslichen Film. . . . : 156
§ 15. Oberflächenpotentiale . . . . . . . . . . . . . . 163
§ 16. Die Oberflächenspannung von Lösungen. . . ... 167
§ 17. Adsorptionsgleichgewicht, Adsorptionsenergie, Adsorptions
geschwindigkeit . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 181
§ 18. Grenzflächenspannung von Lösungen gegen Flüssigkeiten. 187
§ 19. Grenzflächenadsorption von Flüssigkeiten 197
§ 20. Die Adsorption an festen Körpern 217
§21. Zustandsgleichungen. . . . . . . . 236
§ 22. Filme auf Festkörpern. . . . . . . 262
§ 23. Kondensation, Wachstum, Auflösung 269
D. Mechanische Erscheinungen . . 278
§ 24. Ponderomotorische Wirkungen 278
§ 25. Reibungserscheinungen. . . . 289
§ 26. Sedimentation und Thixotropie. 322
§ 27. Transporterscheinungen 341
Namen- und Sachverzeichnis . . . . . . 348
A. Gestalt und Über formung
§ 1. Seifenblasenartige
Tropfen und Blasen erscheinen bei der Betrachtung der allgemeinen
Phänomene (1, § 2) als diejenigen Gestalten, welche Flüssigkeiten in
Gasen oder Flüssigkeiten bzw. Gase in Flüssigkeiten, wenn nicht durch
feste Begrenzungen andere äußere Formen erzwungen werden, unter
dem Einfluß der innewohnenden zwischenmolekularen Kräfte eigen
sind. Als Form des freien, d. h. keinen anderen Kräften und Einwir
kungen ausgesetzten Tropfens und seiner Umkehrung, der freien Gas
blase, erweist sich - bei gegebenem Volumen kleinste Oberfläche mit
überall gleicher Krümmung verbindend - die Kugel. Von ihr her
können durch Berücksichtigung zusätzlicher äußerer Bedingungen analog
dem beim Übergang von GI. (1, 33) zu GI. (I, 34) oder (1, 54) befolgten
Vorgehen die äußeren Formen der Tropfen- und Blasenkörper begriffen
werden.
Ein diese Art in jeweils einfacher räumlicher Begrenzung aneinander
grenzender Stoffbereiche überschreitendes, gleichsam ein potenziertes
Grenzflächenwesen begründendes besonderes Phänomen liegt - in
großer Vielfalt von Formen realisierbar und realisiert - dann vor,
wenn, wie etwa bei den gewöhnlichen Seifenblasen, eine dünne Flüssig
keitshaut, die aber noch immer so viele Moleküllagen tief sein soll,
daß in ihrem Inneren der Charakter einer Flüssigkeit als gewahrt be
trachtet werden kann, oder wenn, kürzer gesprochen, eine Flüssigkeits
lamelle oder ein System (ebener oder krummflächiger) Lamellen Gas
räume oder Flüssigkeitsräume unterteilt oder gegeneinander abgrenzt.
Die vollkommenste und einfachste Gruppe solcher lamellenartigen Kör
per stellen die freien, durch keinerlei Wände oder Ränder eingegrenzten
und eingeengten Gebilde von der Art der Seifenblasen, d. h. die einen
inneren von einem äußeren Gasraum abschließenden Kugellamellen vor
und, wenn auch weniger bekannt und weniger untersucht, ihnen homolog
die einen inneren von einem äußeren Flüssigkeitsraum abschließenden
Kugellamellen, die etwa aus Wasser in mit diesem nicht mischbaren
(organischen) Flüssigkeiten erzeugt werden können.
Eine systematische Bezeichnung für diese Tropfen und Blasen gleich
sam in sich vereinigenden Körper gibt es noch nicht, wohl vor allem
Wolf, Physik und Chemie der Grenzflächen, Bd. II
2 A. Gestalt und überformung
deshalb, weil - unbeschadet der offensichtlichen Bedeutung ent
sprechender Körper aus Glas oder aus organischen Kunststoffen -
wissenschaftliche Beobachtungen, seitdem man mit dem Begriff der
flächenspezifischen Energiegrößen vertraut geworden ist, fast stets nur
mit Hilfe von einfach zu bereitenden und leicht zu handhabenden Flüssig
keiten von der Art wäßriger Seifenlösungen durchgeführt wurden. Zu
nächst erschiene es nicht abwegig, die hier zur Erörterung stehenden
Körper als .doppelwandige oder konvex-konkave Blasen zu bezeichnen;
doch sind diese Ausdrücke, wenn auch vielleicht terminologisch ge
schickt, so doch sachlich nicht hinreichend zutreffend. Dagegen bestehen
sachliche Klarheit und, bei gleichzeitiger Möglichkeit der Spezifizie
rung, terminologische Eindeutigkeit, wenn man, nachdem der Aus
druck Gasblasen für Blasen vom Typus der Abb. 1,70, die, wie z. B.
Luft- oder Stickstoffblasen in Wasser, allseitig von praktisch unend
lich ausgedehnter Flüssigkeit umgeben sind, schon festliegt, die seifen
blasenartigen Körper in ihrer Gesamtheit durch den Ausdruck Flüssig
keitsblase, also etwa Seifen- (Lösungs-) Blase oder Quecksilberblase, be
zeichnet. Da solche Flüssigkeitsblasen notwendig immer von Gasen oder
anderen Flüssigkeiten erfüllt sind, muß dann allerdings, will man spezi
fizieren, jeweils noch die innere und äußere Atmosphäre mitangegeben
werden, also etwa von stickstoffgefüllten Glasblasen in Luft oder von
wassergefüllten Petroleumblasen in Wasser gesprochen werden. Doch
kann, wenn äußere und innere Atmosphäre, wie meist, von permanenten
und indifferenten Gasen gebildet werden, in ähnlicher Vereinfachung,
wie sie früher (I, S. 155) bei der Überlagerung der Ausdrücke Grenz
fläche und Oberfläche geübt wurde, einfach Flüssigkeitsblase, also etwa
Seifen- (Lösungs-) Blase gesagt werden. In diesem Sinne werden im
folgenden, wenn nicht besondere Gründe zu genauerer Spezifizierung
vorliegen, die seifenblasenähnlichen Körper kurz als Flüssigkeitsblasen
bezeichnet werden.
Wie Seifenblasen so unterliegen Flüssigkeitsblasen ganz allgemein
der Bedingung der GI. (I, 33), nach welcher der in ihrem Inneren herr
schende Druck den Druck p der umgebenden Atmosphäre stets um
den durch den Krümmungsdruck gegebenen Betrag Jp überschreiten
muß, wobei diese Bedingung in Anbetracht der Doppelseitigkeit der
die Blase umhüllenden Lamelle, wie schon I, S.71, die Form
Jp=4a/r (1)
bzw. für Flüssigkeitsblasen in Flüssigkeiten
Jp = 4 Y12/r (2)
annimmt. Durch diesen Überdruck ist zugleich, bei gegebener Ober
flächenspannung a, der Blasenradius festgelegt. Da nun eine Flüssig
keit bei jeder Temperatur ihres Existenzbereiches einen ganz bestimmten
§ 1. Seifenblasenartige 3
Dampfdruck 7fT hat, könnte man, Bedingungen vorausgesetzt, unter
denen dieser sich etwa infolge stetiger Abführung des Dampfes in der
äußeren Atmosphäre nicht entwickeln kann, an die - durch die Verluste
infolge äußeren Abdampfens freilich zeitlich beschränkte - Existenz
auch solcher Flüssigkeitsblasen denken, deren innere Atmosphäre nur
durch den eigenen Dampf gebildet werde. Das erschiene nach GI. (1) zu
nächst möglich, sofern nur der Dampfdruck 7f der Lamellenflüssigkeit
größer wäre als der äußere Druck p. Eine genauere Überlegung zeigt
indes, daß, selbst wenn von der infolge Siedens in diesem Falle erhöhten
Schwierigkeit des äußeren Abdampfens abgesehen werden könnte, solche
Blasen nicht bestehen. Wir exemplifizieren das für den Fall verschwin
denden äußeren Druckes p, d. h. am Beispiel der mit Eigendampf ge
füllten Flüssigkeitsblase im stoffarmen Raum. Für diese bestände nach
GI. (1) bei gegebener Temperatur T zwischen Blasenradius fT und
Dampfdruck 7fT die Beziehung
fT = 4a/7fT. (3)
Bei Erhöhung der Temperatur müßte also, da 7fT mit T steigt!, die
Blase unter gleichzeitiger Abgabe von Flüssigkeit aus der Lamelle
kleiner werden; ein Gleichgewicht kann sich also, da der jeweils zu
erwartende sich von dem durch GI. (3) geforderten Zustand immer
weiter entfernen würde, nicht einstellen. Im übrigen kann das Nicht
bestehen solcher Flüssigkeitseigendampfblasen auch unter dem Ge
sichtspunkt verstanden werden, daß die Lamelle für ihren Eigendampf
wie eine durchlässige Membran wirkt.
Von den beiden Gruppen, den mit Gas und den mit Flüssigkeit ge
füllten Flüssigkeitsblasen, betrachten wir zunächst und zuvörderst die
gasgefüllten Flüssigkeitsblasen in einer G~satmosphäre. Der Vorgang
der Bildung einer solchen Blase, etwa durch Aufblasen mit einem Glas
rohr, ist ganz analog der Bildung eines Flüssigkeitstropfens am Ausfluß
rohr. Da er sich am äußersten Ende des Blasrohres vollzieht, können
wir uns dieses auf einen Ring, etwa einen dünnen Drahtring, reduziert
denken. Dieser sei mit einer (ebenen) Lamelle der Flüssigkeit über
zogen. Wird auf diese, sei es durch Blasen, sei es durch schnelle Be
wegung senkrecht zur Lamellenfläche durch die umgebende Luft, ein
Druck ausgeübt, so beult sie sich nach Art eines Sackes aus, dessen
Meridianschnitte mit zunehmendem Druck eine Reihe von Formen
durchlaufen, welche den in den Abb. I, 5 und I, 7 skizzierten entsprechen.
1 Von der, den Effekt im übrigen noch verstärkenden, etwa linearen Ände
rung der Oberflächenspannung mit der Temperatur kann dabei, da diese neben
der stärkeren .Änderung des Dampfdrucks nicht ins Gewicht fällt, abgesehen
werden. .
1*
4 A. Gestalt und überformung
Wie das Rohr, von dem ein Flüssigkeitstropfen sich löst, sich wieder
mit einer neuen (halbkugelförmigen) Oberfläche abschließt, so über
zieht sich auch beim Ablösen der Blase vom Ring (bzw. Blasrohr)
dieser wieder mit einer gegenüber der ursprünglichen an Flüssigkeits
menge verarmten, also dünneren ebenen Lamelle. Dabei entstehen,
analog der Bildung eines oder mehrerer Nebentröpfchen beim Abreißen
eines Flüssigkeitstropfens (Abb. I, 7 rechts und 1,44), zwischen der ab
gehenden Blase und der sich neu bildenden Lamelle ein oder mehrere
kleine, dem flüchtigen Beobachter aber nur schwer wahrnehmbare
kleine Tröpfchen.
Das Innere der so gebildeten und, da dem Einfluß der Schwerkraft
weitgehend 1 entzogen, kugelförmigen Blase vom Radius r steht dann
unter dem durch GI. (1) bestimmten Überdruck. Läßt man beim Auf
blasen, ohne die Blase abzulösen, das Blasrohr und damit die Blase
selbst mit der Außenatmosphäre kommunizieren, so bläst diese unter
stetiger Verkleinerung ihres Volumens den Überdruck wieder ab2, bis
sie schließlich auf die ursprüngliche Lamelle reduziert ist. Dieses Ab
blasen erfolgt, da der Überdruck mit abnehmendem Blasenradius zu
nimmt, beschleunigt3 und kann bis zum hörbaren Pfeifton gesteigert
werden. Der Überdruck kann jeweils durch Verbindung mit einem Mano
meter oder mit einem mit der gleichen Flüssigkeit gefüllten Steigrohr
capillarer Weite gemessen werden.
Flüssigkeitsblasen können, wie seit langem bekannt ist4, aus allen
Flüssigkeiten erzeugt werden. Bereitung, erreichbare Größe und Be
ständigkeit hängen indes in hohem Maße von der Art der Flüssigkeit
1 Die Blase kann durch kurzes Rucken zur Loslösung gebracht werden. Stetiger
vollzieht sich dieser Vorgang, wenn die Blase mit einem leichten Gase, etwa mit
Wasserstoff, aufgeblasen wird, so daß sie sich unter dem Einfluß des Auftriebes
löst. Exakte Kugelform besteht dann, wenn die Dichte des Füllgases so gewählt
wird, daß die Blase weder der Schwerkraft noch dem Auftrieb unterliegt.
2 Daß das Abblasen von Luft nicht deshalb geschieht, weil die eingeblasene
Luft wärmer sei als die umgebende Luft, sondern weil die Blase unter einem über
druck steht, haben zuerst LEIDENFROST (De aquae communis nonnullis qualitatibus,
Duisburg 1756) und HENRY [Philos. Mag. 28, 541 (1845)] gezeigt. Manometrisch
gemessen hat den überdruck ,zuerst HENRY. Durch Vergleich mit der Steighöhe
in einem Glasrohr gleichen Durchmessers hat ihn, unter der Voraussetzung eines
halbkugeligen Meniscus im Steigrohr, DE TESSAN [Co R. 48, 1045 (1859)] berechnet,
dabei aber die Zweiseitigkeit der Lamelle außer acht gelassen.
3 DUPRE (Sur la theorie mechanique de la chaleur, 1865-1868) stellte die
Unabhängigkeit des Blasendrucks von der Dicke der Lamelle fest. Er untersuchte
auch die progressive Verkleinerung der mit der äußeren Atmosphäre kommunizie
renden Blase und fand, daß die Quadrate der Entleerungszeiten zweier verschieden
großen Blasen sich bei sonst gleichen Umständen wie die siebenten Potenzen der
Durchmesser verhalten.
4 MENSBRlCGGHE: Ann. Chim. Phys. 1, 276 (1864); Bull. Acad. Belg. 18, 161
(1864); neuerdings H. J. RODEwALD: Kolloid-Z. 132, 100 (1953\.
§ 1. Seifenblasenartige 5
ab. Auf chemisch einheitlichen Flüssigkeiten wie Wasser, Glycerin oder
Quecksilber werden durch aufsteigende Gasblasen halbkugelige Lamellen
erzeugt. Quecksilber bildet nach RODEWALD1 nur Lamellenkalotten bis
zu 1,5 cm, Wasser dagegen solche von über 10 cm. Mit einer dick
wandigen, am unteren Ende glattgeschliffenen Capillare von etwa 1 mm
innerer Weite erreicht man bei Wasser und bei Glycerin Blasen mit
Durchmessern bis zu fast 1 cm. Doch haben diese aus chemisch ein
heitlichen Flüssigkeiten bereiteten Blasen meist nur eine kurze Lebens
dauer2• Die größten und beständigsten Blasen bilden Lösungen, voran
solche von fettsauren Salzen ("Seifen"), Saponin, Albumin und ähn
lichen Stoffen in Wasser, ferner Mischungen von Stoffen wie Kolo
phonium und Öl sowie schließlich Glasschmelzen. Im übrigen ist die
Beständigkeit der Blasen unter sonst gleichen Bedingungen um so
größer, je kleiner sie sind.
Die mittlere Dicke der Blasenlamelle kann man zunächst dadurch
bestimmen, daß man mit einem variablen Gemisch von Wasserstoff
und Luft bzw. Stickstoff Blasen verschiedener Größe herstellt. Wenn
nun eine solche Blase in der Luft weder fällt noch steigt, ihr mittleres
spezifisches Gewicht also gleich demjenigen der umgebenden Atmosphäre
ist, so kann man aus der Größe der Blase, dem spezifischen Gewicht
der Flüssigkeit und demjenigen des Gasgemisches die Dicke der Lamelle
berechnen 3. Bei Seifenlösungsblasen kommt man auf diese Weise zu einer
Größenordnung von 10-4 bis 10-6 cm. Zu genaurer Messung finden
auf der Auswertung der Interferenzfarben beruhende Methoden, etwa
im Anschluß an Verfahren von DRUDE, Verwendung.
Die Dicke einer Flüssigkeitsblase wird zunächst durch die verwandte
Flüssigkeitsmenge und die damit erzielte Blasengröße bestimmt. Sie ist,
wie die Möglichkeit stetiger Verkleinerung und Vergrößerung der Blasen
durch Änderung des inneren Gasdruckes zeigt, oft in weiten Grenzen
variabel. Eine frisch bereitete, sich selbst überlassene Flüssigkeitsblase
ist meist so dick, daß Interferenzfarben nicht auftreten. Sie strebt dann
jedoch i. allg. durch Abgabe von Flüssigkeit, die sich in Form eines
Tropfens der Blase anhängt (und, wenn sie nicht - etwa mit einem
Stückehen Filtrierpapier - weggenommen wird, die Stabilität der Blase
beeinträchtigt), einer Gleichgewichtsdicke zu, die ihrerseits wieder von
1 Siehe Note 4 auf S. 4.
2 Wenn bei der folgenden Betrachtung öfter Seifenwasserblasen stärker in den
Vordergrund treten, so geschieht das deshalb, weil diese infolge ihrer großen Be
ständigkeit und auf Grund ihrer Größe vorzüglich zu Beobachtungen geeignet
sind. Dabei können solche Seifenwasserlösungen je nach Bedarf oft noch mit
stabilisierenden Zusatzstoffen versehen sein (siehe weiter unten). Alle Blasen dieser
Art werden im folgenden, wenn Einzelangaben über ihre Zusammensetzung ohne
Belang sind, kurzweg Seifenblasen genannt.
3 BROUGHToN: Philos. Mag. 31, 228 (1866).
6 A. Gestalt und Oberformung
Flüssigkeit zu Flüssigkeit variiert!. Im einzelnen kann dieser Vorgang
an der sich auf der Seifenblase alsbald nach ihrer Entstehung voll
ziehenden Entwicklung wechselnder Interferenzfarben verfolgt werden.
die bei glycerinhaltigen Seifenwasserblasen nach Durchlaufen höherer
Ordnungen mit den einer Lamellendicke von der Größenordnung von
10-5 cm zugeordneten Interferenzfarben erster Ordnung dem End
zustand nahekommen. Bei Fehlen des Glycerins wird die Blase schlieB
lich mit einer Lamellendicke von 10-6 cm so dünn, daß Interferenz
farben nicht mehr wahrzunehmen sind und die Blase farblos-schwarz
erscheint. Die Geschwindigkeit dieses Abfließens aus der Lamelle ist
i. allg. recht gering. Sie hängt u. a. außer von der - bei dünnen Lamellen
ihrerseits u. U. noch besonders zu definierenden - Viscosität (s. w. u.)
vor allem von der jeweiligen Lamellendicke ab. Für eine einfache wäßrige
Seifenlösung beträgt die in einer senkrecht gelagerten ebenen Lamelle
zurückgelegte Strecke der innerhalb der Lamelle absinkenden Flüssig
keit nach W. GIBBS bei einer Lamellendicke von 0,01 mm etwa 0,01 cm
in der Sekunde, bei einer Dicke von 0,0002 mm aber nur noch etwa
ebensoviel in der Stunde. Daraus ist es zu verstehen, daß die natür
liche Alterung einer Flüssigkeitsblase sich vorzüglich jeweils zu Beginn
ihrer Existenz vollzieht, während schwarze Blasen, sofern nicht Ver
dampfung ins Spiel kommt, ihre Dicke, soweit überhaupt noch, so doch
nur außerordentlich langsam ändern, und das um so mehr, als Lamellen
dieser Feinheit nur noch aus wenigen Moleküllagen bestehen. Stabilisie
rende Zusätze, wie z. B. Glycerin in Seifenwasserlösungen, haben u. a.
die Funktion, durch Herabsetzen dieser natürlichen Alterung die Lebens
dauer der Blasen zu erhöhen. Speziell bei Lösungen von der Art der
Seifenlösungen läßt das mit dem Abnehmen der Lamellendicke ver
bundene Spiel der Interferenzfarben oft eine große örtliche und zeitliche
Unregelmäßigkeit erkennen; vor allem zeichnen sich oft, in unregel
mäßiger Folge und Verteilung, schon frühzeitig einzelne dunkle Inseln
ab. Die Lamelle ändert dann, auch im Endzustand, ihre Dicke meist
sprunghaft an einzelnen Stellen um Beträge von der Größe von etwa?
50 AE. Dieses Verhalten ist darauf zurückzuführen, daß sich in dem
im ganzen gasanalogen Oberflächenfilm (siehe § 6) kleine Pakete der
gelösten Moleküle bzw. Ionen, sogenannte Micellen, bilden oder ver
lagern. Bei Blasen aus chemisch einheitlichen Flüssigkeiten fehlt dieses
Phänomen.
1 Siehe hierzu J. PLATEAU: Statique experimentale des liquides, 1873, Teil II;
C. V. Boys: Seifenblasen, 2. Auf!., Leipzig 1913; REINOLD u. RZCKER: Philos.
Trans. 172, 447 (1881) bis 184, 505 (1893); }OHONNOT: Philos. Mag. 10,746 (1906);
LAWRENCE: Soap Films 1929. Ferner TALMUD u. SOCHUWOLSKAJA: Z. physik.
ehern. Abt. A 1114, 277 (1931).
2 MARCELLIN: Oberflächenlösungen, Berlin 1933 (Kolloid-Beih. 38); PERRIN:
Ann. Physique 10, 160 (1918); P. V. WELLS: ebenda 16, 69 (1921).